Естественный и поляризованный свет.

В ряде оптических явлений свет можно рассматривать как электромагнитую волну или совонупность электромагнитных волн. Электромагнитная волна представляет собой процесс распространения в пространстве переменных электрических и магнитных полей. Любая электромагнитная волна поперечна: векторы электрической напряженности E и магнитной напряженности H взаимно перпендикулярны и колеблются перпендикулярно вектору скорости v распространения волны. Векторы E и H изменяются синхронно и их величины связаны соотношением:

где ε , μ – диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, ε0 , μ0 — соответственно электрическая и магнитная постоянные.

Для описания световой электромагнитной волны достаточно знать поведение лишь одного из векторов. Обычно все рассуждения ведутся относительно светового вектора – вектора напряженности электрического поля E (это обусловлено тем, что при действии света на вещество электрическая составляющая поля волны оказывает существенно сильнее воздействует на электроны в атомах по сравнению с магнитной составляющей).

Свет от обычного источника представляет собой суммарное электромагнитное излучение множества атомов. Атомы излучают световые волны независимо друг от друга, поэтому световая волна, излучаемая телом в целом, в течение некоторого времени наблюдения характеризуется всевозможными равновероятными колебаниями светового вектора (рис.1а). Свет, в котором ориентация вектора E изменяется со временем случайным образом, будем называть естественным (неполяризованным).

Свет, в котором направления колебаний вектора E упорядочены каким либо образом, называется поляризованным.

Свет называется линейно поляризованным (или иначе плоско поляризованным), если в процессе его распространения вектор E совершает колебания вдоль определенного направления, т. е. в одной плоскости, которую будем называть плоскостью поляризации (плоскость PP1, см. рис.1 б, е). Плоско поляризованную волну излучает, например, отдельный атом.

Волна называется поляризованной по кругу (или волной с циркулярной поляризацией), если конец вектора E описывает в фиксированной плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны, окружность (рис.1 г)

.

Рис.1. Траектория движения конца вектора E в произвольной плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны, при различных значениях разности фаз δ между составляющими Eх и Еу.:

а) — неполяризованная волна б), е) – линейно — поляризованная волна; в), д) ,ж) — эллиптически поляризованная волна; в)- волна, поляризованная по правому кругу;.

Если смотреть навстречу распространения волны, то при вращении конца вектора E по часовой стрелке говорят о правой круговой поляризации волны (рис. 1в), а при вращении против часовой стрелки, соответственно, о левой круговой поляризации. Если конец вектора E описывает в пространстве эллипс, то тогда говорят о эллиптически поляризованной волне (рис.1в, д,ж).

Естественный свет можно преобразовать в линейно поляризованный используя поляризаторы, т. е. устройства, пропускающие колебания только определенного направления. Это направление называют плоскостью поляризатора. Если на поляризатор падает линейно поляризованный свет, то интенсивность I прошедшего через поляризатор света и интенсивность I0 падающего света связаны между собой соотношением:

I = I0·cos2φ

где φ — угол между направлением колебаний вектора напряженности электрического поля падающей на поляризатор линейно поляризованный волны и плоскостью поляризатора (закон Малюса). Более подробно это явление рассмотрено в лабораторной работе №6.

Свет является полностью поляризованным, если две взаимно перпендикулярные компоненты (проекции) вектора светового пучка совершают колебания с постоянной разностью фаз (δx, δy =const). Конец вектора E(z, t)= Ex(z, t)+ Ey(z, t) в плоскости XOY с течением времени будет описывать некоторую замкнутую кривую. В общем случае это — эллипс. Волна при этом будет эллиптически поляризованной.

Из уравнений (1) видно, что волна с круговой поляризацией может рассматриваться, как результат сложения двух линейно поляризованных волн с взаимно перпендикулярными плоскостями поляризации, с равными амплитудами и сдвигом фаз между ними, равным δ=δx-δy=±π/2, линейно поляризованная волна образуется при сдвиге фаз δ=δx-δy = 0, π,… рад.

Естественный свет можно описать как суперпозицию некогерентных Х — волны и Y — волны, где начальные фазы δx, и δy изменяются хаотически с течением времени.

Отзывов нет

No comments yet.

RSS-лента комментариев.

К сожалению, по вашему запросу ничего не найдено.